4. 量子光源与单光子探测

量子通信系统的性能上限,往往在光源与探测器这两个环节就已经被决定。光源负责把信息编码到量子态上,探测器负责把极微弱的量子信号转换为可处理的电信号。二者共同决定了系统的成码率、传输距离和安全阈值。本节围绕三类典型量子光源与两类主流单光子探测器,梳理其物理原理、关键性能指标以及工程选型时的判断依据。

一、三类量子光源的物理机制与适用场景

弱相干光源(WCS)是目前工程化量子密钥分发(QKD)系统中最常用的光源。它通过对激光进行强衰减,使每个脉冲的平均光子数 μ 远小于 1,典型值取 0.1~0.5。其光子数分布服从泊松统计:

P(n) = (μ^n / n!) · e^(−μ)

μ = 0.1 时:
P(0) ≈ 90.48%   P(1) ≈ 9.05%   P(2) ≈ 0.45%   P(≥3) ≈ 0.02%

可以看到,即使 μ 仅为 0.1,仍存在约 0.45% 的双光子脉冲。这些多光子脉冲会被窃听者利用光子数分离(PNS)攻击,因此实际系统必须配合诱骗态(Decoy State)技术,通过随机切换信号态与诱骗态的强度来估计窃听行为并修正密钥率。WCS 的优点是室温工作、速率高、成本低、易于集成,适合城际与骨干 QKD 系统。

参量下转换纠缠源(SPDC)利用非线性晶体(如 BBO、PPKTP)中的自发参量下转换过程,将一束泵浦光子分裂为信号光子和闲频光子,二者在能量和动量上满足守恒关系,形成纠缠光子对。其典型特征是宽谱、高亮度、可在室温工作,但光子对发射时刻具有随机性,且存在多对同时产生的概率。工程上常用符合计数(coincidence count)来筛选有效纠缠对,并通过 Bell 不等式测试(如 CHSH 不等式)验证纠缠质量,典型 S 值需大于 2 才能证明存在纠缠。SPDC 适用于量子纠缠分发、量子隐形传态和基于纠缠的 QKD。

量子点单光子源(QD SPS)通过半导体量子点的能级跃迁实现确定性单光子发射。当量子点被激发后,电子-空穴对复合时释放单个光子。其核心优势是确定性的单光子发射,即每个激发周期最多发射一个光子,理论上可完全消除多光子脉冲。关键指标包括单光子纯度(用二阶关联函数 g²(0) 衡量,理想值趋近于 0)、不可分辨性(用 Hong-Ou-Mandel 干涉可见度衡量)和发射效率。目前量子点光源仍需低温环境(约 4~10 K),且发射效率与收集效率是工程化的主要瓶颈,适合对单光子纯度要求极高的量子中继和量子计算接口场景。

三类量子光源特性对比与选型坐标 弱相干光源 WCS 机制:激光强衰减 + 泊松分布 μ = 0.1~0.5 多光子概率:0.45%(μ=0.1) 需诱骗态防御 PNS 攻击 室温 · 高速 · 低成本 参量下转换 SPDC 机制:非线性晶体光子对分裂 能量/动量守恒 → 纠缠 符合计数筛选有效对 CHSH 检验 S > 2 室温 · 宽谱 · 概率性发射 量子点单光子源 QD 机制:量子点能级跃迁 确定性单光子发射 g²(0) → 0(高纯度) HOM 干涉可见度衡量 低温 4~10 K · 效率瓶颈 工程成熟度 / 速率 → 单光子纯度 → WCS SPDC QD

二、单光子探测器的原理与性能指标

雪崩光电二极管(APD)工作在盖革模式(Geiger Mode),即偏置电压高于击穿电压。当单个光子被吸收产生一个电子-空穴对后,在强电场下触发雪崩倍增,形成可检测的宏观电流脉冲。APD 的典型工作波段为 1550 nm(InGaAs)或 800 nm(Si),关键指标包括:

  • 探测效率(η):InGaAs APD 在 1550 nm 处典型值为 10%~30%,Si APD 在 800 nm 处可达 60%~70%。
  • 暗计数率(DCR):无光子输入时因热激发产生的计数,典型值为 10⁻⁵~10⁻⁶ /ns,即每秒数百到数千个计数。
  • 死时间:雪崩发生后需要淬灭并恢复的时间,典型值为 10~100 ns,直接限制最大计数率。
  • 后脉冲概率:雪崩后载流子陷阱释放导致的虚假计数,典型值为 1%~5%。

APD 的优点是室温工作、体积小、驱动电路简单,适合中短距离 QKD 和便携式系统。但其探测效率与暗计数之间存在权衡:提高偏置电压可提升效率,但暗计数和后脉冲也会同步上升。

超导纳米线单光子探测器(SNSPD)利用超导纳米线在接近临界电流时的光子诱导热点效应。当光子被纳米线吸收后,局部形成热点,破坏超导态,产生电压脉冲。SNSPD 的核心优势是:

  • 探测效率:在 1550 nm 处可达 90% 以上,系统效率(含耦合)典型值为 70%~85%。
  • 暗计数率:极低,典型值为 < 10 counts/s,甚至可低至 10⁻³ counts/s。
  • 时间抖动:可低至 10~20 ps,远优于 APD 的 100~500 ps。
  • 死时间:约 1~10 ns,最大计数率可达 100 MHz 以上。

SNSPD 的代价是需要液氦或闭循环制冷机维持 1~4 K 的低温环境,系统体积大、成本高、功耗大。工程选型时,若系统对探测效率、暗计数和时间抖动有严苛要求,且具备低温条件,SNSPD 是首选;若追求室温、低成本、可便携,APD 仍是主流选择。

三、工程选型的关键判断依据

在实际系统设计中,光源与探测器并非独立选择,而是需要联合优化。以下给出一个可参考的选型判断流程:

判断维度 WCS + APD SPDC + SNSPD QD + SNSPD
典型成码率 Mbps 级(城际) kbps 级(长距离) 实验室验证阶段
最大传输距离 100~200 km(光纤) 300~500 km(光纤) 受限于光源效率
工作温度 室温 探测器需 1~4 K 光源需 4~10 K
多光子安全性 需诱骗态 符合计数筛选 确定性单光子
工程成熟度 高(商用产品) 中(科研+试点) 低(实验室)
选型提示:若系统目标为城域 QKD 且预算有限,优先选择 WCS + APD 组合,并通过诱骗态和窄带滤波抑制攻击与噪声;若目标为长距离或纠缠分发实验,SPDC + SNSPD 是更合适的组合,但需评估低温制冷与光纤耦合的工程代价;量子点光源目前更适合作为量子中继或量子计算接口的单光子源,工程化部署尚需解决效率与低温问题。

无论选择哪种方案,都需要在系统层面统一考虑:光源的重复频率与探测器的死时间是否匹配、探测效率与暗计数是否满足安全密钥率要求、时间同步精度是否足以支撑符合计数或时间标签。这些参数之间的耦合关系,往往比单一器件的指标更能决定系统最终能否稳定运行。